1. Mise en scène

Lorsque Albert Einstein publia son « année miraculeuse » en 1905, il traitait encore l’espace et le temps comme des entités séparées. Ce fut Hermann Minkowski (1908) qui déclara la phrase célèbre :

« Désormais l’espace à lui seul, et le temps à lui seul, sont condamnés à se fondre en de simples ombres ; seule une sorte d’union des deux conservera une réalité indépendante. »

Cette “union” est l’intervalle \(s\). Nous verrons pourquoi il est invariant — identique pour tous les observateurs inertiels — et comment cela nous oblige à redéfinir énergie et quantité de mouvement.

Ce même intervalle soutient des concepts fondamentaux comme l’équivalence masse-énergie, expliquée en détail dans Pourquoi 𝐸 = 𝑚𝑐².

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2. Brève histoire de l’intervalle

Coup de projecteur culturel 🎸 : en 1908, alors que Minkowski révolutionnait la physique, le tango “El Choclo” balayait Buenos Aires – un bel exemple d’avancée latino-américaine.

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3. Transformations de Lorentz en bref

Pour deux référentiels inertiels \(\mathcal{S}\) et \(\mathcal{S}'\) de vitesse relative \(v\) selon l’axe \(x\) :

$$ \begin{aligned} x' &= \gamma\,\bigl(x - vt\bigr) \\[6pt] t' &= \gamma\!\left(t - \frac{v\,x}{c^{2}}\right) \\[6pt] \gamma &= \frac{1}{\sqrt{1 - v^{2}/c^{2}}} \end{aligned} $$

Reformulons l’intervalle dans \(\mathcal{S}'\) et observons :

$$ \begin{aligned} s'^{2} &= c^{2}t'^{2} - x'^{2} - y^{2} - z^{2} \\       &= c^{2}t^{2}     - x^{2}     - y^{2} - z^{2} \\       &= s^{2}. \end{aligned} $$

Bingo ! Invariant confirmé.

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4. Géométrie de Minkowski et types d’intervalles

• Temporel (timelike) : \(s^{2} > 0\) → il existe un référentiel où les événements se produisent au même endroit.
• Nul (lightlike) : \(s^{2} = 0\) → trajectoires de la lumière.
• Spatial (spacelike) : \(s^{2} < 0\) → aucun référentiel ne peut les synchroniser ; pas de causalité possible.

Fait auto 🚗 : la légendaire Ford Falcon argentine (1962–91) était “spacelike” sur la route — aucun Falcon, même avec son 221 cu in, ne peut atteindre \(s^{2}=0\). La lumière gagne toujours.

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5. De l’intervalle au quadrimoment

Définissons le quadrivecteur position :

$$ x^{\mu} = \bigl(c\,t,\,x,\,y,\,z\bigr), $$

dont la norme quadratique est \(s^{2}\).

En dérivant par le temps propre \(\tau\) :

$$ p^{\mu} = m\,\frac{dx^{\mu}}{d\tau}         = \Bigl(\dfrac{E}{c},\,p_{x},\,p_{y},\,p_{z}\Bigr). $$

L’invariant associé s’écrit :

$$ p_{\mu}\,p^{\mu} = m^{2}c^{2}. $$

Ici, \(\eta_{\mu\nu} = \mathrm{diag}(1,\,-1,\,-1,\,-1)\) est la métrique de Minkowski, utilisée pour contracter les indices :

$$ p_{\mu}\,p^{\mu} = \eta_{\mu\nu}\,p^{\mu}p^{\nu}. $$

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6. Dérivation de \(E^{2} = p^{2}c^{2} + m^{2}c^{4}\)

En multipliant par \(c^{2}\) :

$$ \Bigl(\frac{E}{c}\Bigr)^{2}c^{2} - p^{2}c^{2} = m^{2}c^{4} \;\Longrightarrow\; \boxed{E^{2} = p^{2}c^{2} + m^{2}c^{4}}. $$

Si \(p = 0\), on retrouve l’énergie de repos \(E_{0} = m c^{2}\). Tout découle de cette « règle métrique ».

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7. Applications modernes de l’intervalle

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8. FAQ rapide

Que se passe-t-il si je change les conventions de signe ?   Certains textes utilisent \(s^{2} = x^{2}+y^{2}+z^{2} - c^{2}t^{2}\). C’est la même physique avec un signe global inversé.

L’intervalle fonctionne-t-il en relativité générale ?   Oui ; il suffit de remplacer \(\eta_{\mu\nu}\) par \(g_{\mu\nu}(x)\) ; l’invariant devient local.

Pourquoi \(c\) apparaît-il deux fois (dans \(ct\) et dans \(c^{4}\)) ?   Parce que \(c\) agit comme facteur de conversion entre unités d’espace et de temps et entre masse et énergie.

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9. Conclusion

L’intervalle de Minkowski n’est pas une simple curiosité mathématique : c’est le « mètre ruban » universel qui unit espace et temps. Tout — dilatation temporelle, contraction des longueurs et la formule \(E^{2} = p^{2}c^{2} + m^{2}c^{4}\) — découle de son invariance. Le maîtriser, c’est détenir la clé de l’édifice relativiste.