1. Preparando el escenario

Cuando Albert Einstein publicó su “día milagroso” en 1905, todavía usaba espacio y tiempo como entidades separadas. Fue Hermann Minkowski (1908) quien dijo la frase célebre:

“A partir de ahora espacio y tiempo por separado están destinados a desvanecerse en meras sombras; sólo su unión conservará una realidad independiente.”

Su “unión” es el intervalo \(s\). Veremos por qué es invariante —igual para todos los observadores inerciales— y cómo ello obliga a redefinir energía y momento.

Este intervalo también sustenta conceptos fundamentales como la equivalencia masa-energía, explicada en detalle en ¿Por qué 𝐸 = 𝑚𝑐²?

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2. Breve historia del intervalo

(Dato cultural 🎸: mientras Minkowski revolucionaba la física, en 1908 el tango “El choclo” arrasaba en Buenos Aires; otro ejemplo de cómo Latinoamérica y vanguardia pueden ir de la mano).

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3. Transformaciones de Lorentz en versión exprés

Para dos marcos inerciales \(\mathcal{S}\) y \(\mathcal{S}'\) con velocidad relativa \(v\) sobre el eje \(x\):

$$ \begin{aligned} x' &= \gamma\bigl(x - vt\bigr) \\[4pt] t' &= \gamma\!\left(t - \dfrac{v\,x}{c^{2}}\right) \\[4pt] \gamma &= \dfrac{1}{\sqrt{1 - v^{2}/c^{2}}} \end{aligned} $$

Reescribe el intervalo en \(\mathcal{S}'\) y verás:

$$ \begin{aligned} s'^{2} &= c^{2}t'^{2} - x'^{2} - y^{2} - z^{2} \\       &= c^{2}t^{2} - x^{2} - y^{2} - z^{2} \\       &= s^{2}. \end{aligned} $$

¡Bingo! Invariante confirmado.

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4. Geometría de Minkowski y tipos de intervalos

• Espaciotemporal (timelike): \(s^{2}>0\) → hay un marco donde los sucesos ocurren en el mismo lugar.
• Nulo (lightlike): \(s^{2}=0\) → trayectorias de la luz.
• Espacial (spacelike): \(s^{2}<0\) → no hay marco donde ocurran al mismo tiempo; no hay causalidad posible.

(Dato automotriz 🚗: El icónico Ford Falcon argentino (1962-91) era “espacial” en las calles, pero ningún Falcon —ni siquiera con motor 221— supera \(s^{2}=0\); la luz sigue ganando la carrera.)

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5. Del intervalo al cuatro-momento

Definimos el cuatro-vector posición   $$ x^{\mu}=(ct,\,x,\,y,\,z), $$ y su norma cuadrática nos devolvió \(s^{2}\).

Ahora tomemos el derivado respecto al tiempo propio \(\tau\):

$$ p^{\mu}=m\,\dfrac{dx^{\mu}}{d\tau}=\Bigl(\dfrac{E}{c},\,p_{x},p_{y},p_{z}\Bigr). $$

El invariante asociado es

$$ p_{\mu}p^{\mu}=m^{2}c^{2}. $$

Aquí usamos la métrica de Minkowski, \( \eta_{\mu\nu} \), que permite calcular productos escalares entre cuatro-vectores:

$$ p_{\mu}p^{\mu} = \eta_{\mu\nu} p^{\mu} p^{\nu} $$

En nuestra convención, \( \eta_{\mu\nu} = \text{diag}(1,\,-1,\,-1,\,-1) \).

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6. Derivación de \(E^{2}=p^{2}c^{2}+m^{2}c^{4}\)

Multiplicamos por \(c^{2}\):

$$ \Bigl(\dfrac{E}{c}\Bigr)^{2}c^{2}-p^{2}c^{2}=m^{2}c^{4}\;\;\Longrightarrow\;\; \boxed{E^{2}=p^{2}c^{2}+m^{2}c^{4}}. $$

Si \(p=0\) recuperamos el reposo \(E_{0}=mc^{2}\). ¡Todo sale de la misma “regla métrica”!

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7. Aplicaciones modernas del intervalo

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8. Preguntas frecuentes (ráfaga)

¿Qué pasa si cambio la convención de signos?   Algunos textos usan \(s^{2}=x^{2}+y^{2}+z^{2}-c^{2}t^{2}\). Es la misma métrica con signo global invertido; nada físico cambia.

¿El intervalo funciona en relatividad general?   Sí, pero la métrica \(\eta_{\mu\nu}\) se reemplaza por \(g_{\mu\nu}(x)\); el concepto de “invariante” se vuelve local.

¿Por qué \(c\) aparece dos veces (en \(ct\) y en \(c^{4}\))?   Porque \(c\) actúa como factor de conversión entre unidades de espacio y tiempo y entre masa y energía.

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9. Conclusión

El intervalo de Minkowski no es un detalle matemático: es la cinta métrica universal que une espacio y tiempo. Todo lo demás —dilatación temporal, contracción de longitudes, la propia fórmula \(E^{2}=p^{2}c^{2}+m^{2}c^{4}\)— deriva de su invariancia. Comprenderlo es tener la llave maestra del edificio relativista.